Golyshev A.A. et. al. 2019 Vol. 21 No. 1

ОБРАБОТКА МЕТАЛЛОВ Том 21 № 1 2019 86 МАТЕРИАЛОВЕДЕНИЕ Рис. 5. Зависимость ширины трека w ( а ) и глубины проплава трека Нm ( б ) от мощности излучения P при режиме фокусировки ∆ f = –3 мм Fig. 5 . Track width w ( а ) and penetration depth Hm ( б ) versus the radiation power P the focusing mode ∆ f = –3 mm а б При слабом влиянии теплопроводности 0 1 2 r a   функцией 0 2 r ierfc a  можно пренебречь, и для температуры получим 0 2 0 0 2 r PA a V r T T k     . (2) Так как в экспериментах большинство пара- метров оставались неизменными (кроме мощно- сти лазерного излучения и скорости сканирова- ния), то уравнение можно записать в следующем виде: const const. P T V   (3) Таким образом, особый интерес представля- ет обобщение полученных данных от комбина- ционного параметра P V . На рис. 6 и 7 проведено обобщение экспери- ментальных данных, которые представлены на рис. 5, в зависимости от параметра P V , опре- деляемого экспериментально контролируемыми величинами. Из рис. 6 и 7 видно, что при использовании в качестве независимой переменной параметра P V все данные ширины треков w и глубины проплава Hm можно описать едиными зависи- мостями. При аппроксимации эксперименталь- Рис. 6. График ширины трека w от P V Fig. 6. Graph of the track width w vs P V ных точек наблюдается линейная зависимость, которую можно записать в виде   0,620 0,005 / , w P V   (4)   0,368 0,009 / . Hm P V    (5) Рассмотрим микроструктуру наплавочных треков при разных положениях фокуса. На рис. 8 представлены шлифы поперечных се- чений наплавленных дорожек при разных по- ложениях фокуса при постоянной скорости