ОБРАБОТКА МЕТАЛЛОВ Том 27 № 3 2025 60 ОБОРУДОВАНИЕ. ИНСТРУМЕНТЫ имеем дискретный набор частот, зависящий от длительности импульса по отношению к расстоянию ( , ) N k i T Δ . Если ширина импульсов равна расстоянию между ними, то в частотной области мы фактически имеем частотные всплески, соответствующие разложению в ряд Фурье. Мы имеем постоянную составляющую, первую и третью гармоники (рис. 7, а). При уменьшении ( , ) N k i T Δ образуются дополнительные частоты (рис. 7, б), которые затем преобразуются в непрерывный спектр (рис. 7, в). При ( , ) 0 N k i T Δ → спектр приближается к «белому» шуму. Если ввести неопределенность в ( , ) N k i T Δ , то дискретный спектр на рис. 7, б преобразуется в непрерывный (рис. 7, г). При этом наблюдается уширение спектральных линий. На частоте максимума спектра отображается математическое ожидание расстояния между импульсами, а в уширении спектральной линии – разброс скважности между импульсами. а б в г Рис. 7. Примеры изменения спектров стандартной импульсной последовательности Fig. 7. Examples of spectral changes of a standard pulse sequence Изменение соотношения между стадиями нарастания и спада импульсов также отображается в изменениях спектра, но моделирование показывает, что изменения спектров в этом случае незначительны. Что касается неопределенности амплитуд, то в спектре в этом случае усиливается его составляющая, находящаяся между основными всплесками. Если узкополосным фильтром выделить сигнал в частотном окне Δω, то увеличению неопределенности амплитуд соответствует увеличение амплитудной модуляции сигнала в окне Δω. В области контакта задней грани инструмента и заготовки существует множество взаимодействий (рис. 6, в), которое образует сигнал эмиссии: ( , ) ( ) 1 1 ( ) ( ), i n k m N k N i i k F t f t = = = = = ∑ ∑ (9) где k и i – соответственно число строк и контактов в строке на поверхности взаимодействий. Для определения спектральных свойств сово-
RkJQdWJsaXNoZXIy MTk0ODM1