OBRABOTKAMETALLOV Vol. 25 No. 2 2023 23 TECHNOLOGY Рис. 6. Зависимость нагрузки пластического течения p и бокового давления b p на прессформу от пористости ϑ уплотняемой среды: 1 – ϑ ( ) p ; 2 – ϑ ( ) b p Fig. 6. Dependence of the plastic fl ow load p and side pressure b p on the a pressing tool on the porosity ϑ of the compacted medium: 1 – ϑ ( ) p ; 2 – ϑ ( ) b p В соответствии с кинематически допустимой схемой течения пластически сжимаемой среды для слоя A–B, учитывая граничные условия, поле скоростей представили в виде τ ς = − α = + α = 1 2 1 2 [ ] sin , [ ] cos , [ ] 0, n V V V V V V V (9) где [ ] i V – скачок вектора скорости перемещения материальных частиц через слой интенсивной деформации. Скорости 1 2 , n n V V (рис. 3, б) связаны условием сохранения массы: ρ = ρ 1 1 2 2 n n V V ; − ϑ = − ϑ 1 2 1 2 1 1 V V , (10) где ρ ρ 1 2 , – плотность прессуемого материала в частях II и I канала пресс-формы; ϑ ϑ 1 2 , – пористость сжимаемого материала. В случае пластически сжимаемой среды в систему уравнений также входит условие неразрывности, которое в [32] проинтегрировано вдоль траектории движения представительного элемента объема. Из условия сохранения массы (10) следует, что пересечение пластически сжимаемой средой слоя A–B приводит к изменению относительной пористости среды. С учетом условия сохранения массы и условия неразрывности определена плотность выдавливаемого материала из канала пресс-формы: − ρ = ρ + 1 2 2 1 1 2 2 exp V V V V . (11) Полагая, что относительная плотность ρ уплотняемого материала известна в результате анализа первой стадии процесса РКУП, вычислили диссипацию мощности слоя интенсивной деформации: → = +σξ 0 ( ) lim AB dh W AB TH S dh. (12) Интенсивность скоростей деформации сдвига H и скорость деформации изменения объема слоя А–В определены следующими соотношениями: τ ⎛ ⎞ = + ξ = ⎜ ⎟ ⎝ ⎠ 1/2 2 2 1 4 [ ] [ ] [ ] ; 3 n n V H V V dh dh . Для определения энергосиловых параметров второй стадии РКУП применили уравнение баланса мощностей (2), в котором величина ÀÂ W вычисляется с использованием соотношения (12). Делением диссипативных функций уравнения баланса мощностей на величины τ π 2 1 , , / 4 s V D уравнение (2) привели к безразмерной форме: ⎛ ⎞ = χ+ + χ + ⎜ ⎟ ⎝ ⎠ 1 2 1 2 1 2 4 L L p p k k D D ⎛ ⎜ ⎛ ⎞ +χ + + α − ⎜ ⎜ ⎟ ⎝ − χ ⎠ ⎜⎜ ⎝ 2 4 1 cot( ) 3 1 ⎞ − ρ − ⎟⎟ − χ − − ρ ⎠ 2/3 2 ln(1 ) (1 ); 3 1 (1 ) (13) τ τ = = τ τ 1 2 1 * 2 * , c c s c k k ; χ = 2 1 V V . Çдесь 1 2 , k k – коэффициенты в законе трения Зибеля; χ = ρ ρ 1 2 / – прарметр, характеризующий уплотнение сжимаемой среды в слое A–B.
RkJQdWJsaXNoZXIy MTk0ODM1