Actual Problems in Machine Building 2015 No. 2

Actual Problems in Machine Building. 2015. N 2 Innovative Technologies in Mechanical Engineering ____________________________________________________________________ 66 возникшего в момент времени   / 2 m t m  в положении mS z m  . В соответствии с принятой схемой, накапливание теплоты в детали может быть представлено как повышение температуры местного поля каждым мгновенно-кольцевым источником, то есть     m i i i J 1 0   . Поскольку повышение температуры местного поля от каждого источника определяется за достаточно короткий промежуток времени, то для расчета температуры общего поля можно использовать соотношение (3), положив   / 2 , 0 m tr r i   , mS z i  , получим выражение          m i i i m а S m r 1 2 0 3 0 8 exp 16 Q       . (4) Влияние стока теплоты, который учитывается при изображении процесса в неограниченном теле, можно учесть с использованием соотношения (1). В этом случае следует в последнем положить   1 0 , , , ,0 ' 0 0      I t tz zr r r i i . В результате получим, что снижение температуры местного поля за m витков источника теплоты (при   / 2 m t i  , mS z i  ) определяется соотношением                       m i i i i С С аm Sm r m а с 1 2 2 0 2 3 2 3 8 exp 2 8 Q        (5) Таким образом, в соответствии с приемами изображения для тела, ограниченного изнутри отверстием, местное поле в области действия нормально-тороидального источника, рассчитывается по формуле (3); повышение температуры местного поля за счет аккумуляции теплоты определяется соотношением для общего температурного поля (4) и снижение температуры местного поля, вызванное стоком теплоты для каждого из m i кольцевых источников рассчитывается по формуле (5). На рис. 2. представлены графические зависимости температуры от времени при сверлении стали 45 с использованием СОЖ и без применения СОЖ. Рис. 2. Зависимость температуры на поверхности отверстия от времени при сверлении стали 45 ( ; 105,2 ; 10 02,5 ; 10 08,0 ; 60 3 3 6 2 4 м R См Дж cp с м а См Вт о о             0 ; ;2 ; 2174 0     zr r kH P о  )